实验清洗玻璃器皿心得体会 实验清洗玻璃器皿心得体会怎么写(6篇)

在平日里，心中难免会有一些新的想法，往往会写一篇心得体会，从而不断地丰富我们的思想。我们想要好好写一篇心得体会，可是却无从下手吗？以下是我帮大家整理的最新心得体会范文大全，希望能够帮助到大家，我们一起来看一看吧。

对于实验清洗玻璃器皿心得体会一

1、 掌握气垫导轨阻尼常数的测量方法，测量气垫导轨的阻尼常数; 2、 学习消除系统误差的试验方法;

3、 通过实验过程及结果分析影响阻尼常数的因数，掌握阻尼常数的物理意义。

气垫导轨、滑块2个、挡光片、光电门一对、数字毫秒计数器、垫块、物理天平、游标卡尺.

1、含倾角误差

如图3，质量为m的滑块在倾角为?的气垫导轨上滑动。由气体的摩擦理论可知，滑块会受到空气对它的阻力，当速度不太大时，该力正比于速度v，即f?bv。滑块的受力示意图如图所示，据牛顿第二定律有ma?mgsinbv (1) 设滑块经过k1和k2时的速度分别为v1和v2，经历的时间为t1，k1、k2之间的距离为s. 由以上关系易得v2?v1?gt1sin

即： b?

bs

m

m(v1?v2?gt1sin?)

s

(2) (sin?=

hl

) (3)

图1 2、不含倾角误差

为了消除b中的倾角?，可再增加一个同样的方程，即让滑块在从k2返回到k1，对应的速度分别

为v3和v4，经过时间t2返回过程受力图如图2

图2

bv? 同样由牛顿二定律有： mgsin

m a (4)

由始末条件 可解得： v4?v3?gt2sin由(2)式和(5)式可得： b?

bsm

(5)

(6)

m[t1(v3?v4)?t(2v?v)]1

2

s(t1?t2)

1、打开电源，用抹布擦净气垫导轨，并连接好光电门与数字毫秒计数器;

2、调节水平。将一滑块在导轨上由静止释放，若滑块任静止，则导轨水平，否则则要调节调平螺母，使其水平;

3、调平后，选择一厚为h的垫块将导轨一端垫起，将两光电门固定在导轨上相距为s处，并选择数字毫秒计数器的记速功能;

4、将质量为m1的滑块从k1上方的某一位置释放，记下滑块次经过个光电门的速度v1、v2、v3、v4;

5、将数字毫秒计数器选择为计时功能，将质量为m1的滑块从4中的同一高度释放，使其下滑在反弹回来，并记下计时器的读数t1、t2:; 6、换另一质量为m2的滑块，重复步骤4、5;

7、用游标卡尺测出点快的高度h，用物理天平测两滑块的质量m1和m2。

滑块一： m=241.59g h=1.445cm l=114cm s=50cm 代入公式(3)和(6)得：b1?7.25?10?3(n?s)/m b'1?7.68?10?3(n?s)/m

滑块二：m=186.36g h=1.445cm l=114cm s=50cm

代入公式(3)和(6)得：b

2

?3.49?10

?3

(n?s)/m

b'2?4.35?10?3(n?s)/m

两种测量方法产生的相对误差为： ?1?

b1?b1

b

'1

'

?100%?5.59%

?2?

b2?b2

b2

'

'

?100%?19.77%

含倾角时由于?很难测而且不易测准，所以会产生较大的相对误差，采用复测法测得的值相对较精确。

1、实验前一定要将导轨调至水平状态，且确保导轨处于干净通气状态，对同一个滑块要保证每次释放时在同一高度;

2、滑块在导轨上运动时，虽然没有滑动摩擦阻力，但要受到粘性内摩擦阻力的作用，从而对滑块的运动产生一定的影响，造成附加的速度损失，从而影响实验结果。

3、复侧法可以通过解方程消去难测量?，从而减少了系统误差。本实验采用的是在一次下滑中记录4次速度，这样可能会因后面的速度太小而影响实验的精确度，所以也可以采用两次取不同的s下滑，建立方程消去?。

对于实验清洗玻璃器皿心得体会二

实验课程名称 近代物理实验

实验项目名称 盖革—米勒计数管的研究

姓 名 王仲洪

学 号135012012019

一、实验目的

1.了解盖革——弥勒计数管的结构、原理及特性。

2.测量盖革——弥勒计数管坪曲线，并正确选择其工作电压。

3.测量盖革——弥勒计数管的死时间、恢复时间和分辨时间。

二、使用仪器、材料

g－m计数管（f5365计数管探头），前置放大器，自动定标器（fh46313z智能定标），放射源2个。

三、实验原理

盖革——弥勒计数管简称g－m计数管，是核辐射探测器的一种类型，它只能测定核辐射粒子的数目，而不能探测粒子的能量。它具有价格低廉、设备简单、使用方便等优点，被广泛用于放射测量的工作中。 g－m计数有各种不同的结构，最常见的有钟罩形β计数管和圆柱形计数管两种，这两种计数管都是由圆柱状的阴极和装在轴线上的阳极丝密封在玻璃管内而构成的，玻璃管内充一定量的某种气体，例如，惰性气体氩、氖等，充气的气压比大气压低。由于β射线容易被物质所吸收，所以β计数管在制造上安装了一层薄的云母做成的窗，以减少β射线通过时引起的吸收，而射线的贯穿能力强，可以不设此窗

圆柱形g-m计数管

计数管系统示意图

在放射性强度不变的情况下，改变计数管电极上的电压，由定标器记录下的相应计数率（单位时间内的计数次数）可得如图所示的曲线，由于此曲线有一段比较平坦区域，因此把此曲线称为坪特性曲线，把这个平坦的部分（v1－v2）称为坪区；v0称为起始电压，v1称为阈电压，△v=v2-v1称为长度，在坪区内电压每升高1伏，计数率增加的百分数称为坪坡度。

g－m计数管的坪曲线

由于正离子鞘的存在，因而减弱了阳极附近的电场，此时若再有粒子射入计数管，就不会引起计数管放电，定标器就没有计数，随着正离子鞘向阴极移动，阴极附近的电场就逐渐得到恢复，当正离子鞘到达计数管半径r0处时，阳极附近电场刚刚恢复到可以使进入计数管的粒子引起计数管放电，这段时间称为计数管的死时间，以td来表示；正离子鞘从r0到阴极的一段时间，我们称为恢复时间，以tr表示。在恢复时间内由于

电场还没有完全恢复，所以粒子射入计数管后虽然也能引起放电，但脉冲幅度较小，当脉冲幅度小于定标器灵敏阈时，则仍然不能被定标器记录下来，随着电场的恢复，脉冲幅度也随之增大，如果在τ时间以后出现的脉冲能被定标器记录下来，那么τ就称为分辨时间。

示波器上观察到的死时间及分辨时间

在工作电压下，没有放射源时所测得的计数率称为g－m计数管的本底。它是由于宇宙射线、空气中及周围微量放射性以及制作管子用的物质中放射杂质所引起的。所以我们要在实验测量的计数率数据中减去本底计数率才能得到真正的计数率。

实验证明，在对长寿命放射性强度进行多次重复测量时，即使条件相同，每次测量的结果仍然不同；然而，每次结果都围绕着某一个平均值上下涨落，服从一定的统计规律。假如在时间τ内，核衰变平均数是n，每秒核衰变数为n的出现几率p（n）服从统计规律的泊松分布

四、实验步骤

1.测量g－m计数管坪曲线。

（1）将放射源放在计数管支架的托盘上，并对准计数管的中央部位，在测坪曲线的整个过程中，放射源位置保持不变。

（2）检查连接线及各个开关位置无误后，打开定标器的电源开关，将定标器预热数分钟，然后将高压细调旋扭开关旋到最小，打开高压开关，细调高压值，使计数管刚好开始计数。

（3）将定标器的甄别阈调0.2伏，细调高压，仔细测出起始电压（测量两次，取平均值），然后电压每升高10伏测量十次，每次测量时间为10秒钟，直到发现计数增加时（坪长已测完），应立即降低工作电压，以免发生连续放电，将计数管损坏。

（4）将实验数据列入表中，取十次平均值，并用坐标纸画出该计数管的坪曲线，确定其起始电压，坪长度和坪坡度，然后选定其工作电压。

2.双源法测计数管分辨时间τ。

（1）准备好两个放射性强度大致相等的源，

（2）测本底300s。

（3）放上放射源1，测其放射强度1000s。

（4）放上放射源2，测量源1加源2的放射强度20xxs（放上放射源2时切勿碰动源1所在的位置）。

（5）取出放射源1（切勿碰动源2），测源2的放射强度1000s。

（6）取出源2，再测本底300s。

（7）根据公式（5—3）求出计数管分辨时间τ。

3.验证泊松分布：用本底计数来验证泊松分布，时间以3秒为单位，测量次数为500次，用实验所得的平均值n，根据泊松公式作出泊松分布的理论曲线，并将实验曲线与理论曲线比较。

五、注意事项

（1）使用放射源应按规定操作，不